Н.А. Горячев
Северо-Восточный комплексный научно-исследовательский институт им. Н.А. Шило ДВО РАН, 685000, Магадан, ул. Портовая, 16, Россия
Ключевые слова: Орогенные месторождения золота, генезис, орогенные пояса, мантийно-коровое взаимодействие
Страницы: 323-332 Подраздел: ПРОБЛЕМЫ РУДОГЕНЕЗА И ГЕОХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ ПОИСКА
Предметом сообщения являются минералого–геохимические особенности месторождений благородных металлов и прежде всего золота орогенных поясов Фенноскандии, Сибири и северо–востока Азии. Эти месторождения подразделяются на золотой (золото–сульфидно–вкрапленный и золото–кварцевый), золото–висмутовый, золото–серебряный, золото–сурьмяный, серебро–сурьмяный, золото–сурьмяно–ртутный и серебро–ртутный типы. Все они формировались в разнообразных геодинамических обстановках в результате активного движения коровых тектонических блоков разной природы. При этом результатом субдукционных процессов (как фронтальных, так и тыловых частей окраинно–континентальных и островодужных магматических дуг) являются Au–Ag, Ag–Sb, Ag–Hg, Au–Sb–Hg, Au–Bi месторождения. Коллизионные же события вызвали образование собственно золотых и Au–Bi объектов, а внутриплитный континентальный рифтогенез и формирование орогенных поясов вдоль границ скольжения блоков (плит) сопровождались формированием собственно золотых и Au–Bi руд в комбинации с Au–Ag, Au–Sb–Hg и комплексными рудами. Во всех случаях процессы формирования благороднометалльной минерализации сопровождаются проявлениями разнотипного магматизма и метаморфизма. В силу такого разнообразия на генезис благороднометалльного оруденения нет каких-либо общепринятых взглядов, и конкурируют несколько гипотез, которые можно назвать как гидротермально-метаморфическая, плутонометаморфическая, плутоническая, глубинных флюидных потоков и, наконец, многоступенчатого концентрирования при ведущей роли осадочных комплексов.
Излагается вопрос, посвященный исследованию системы дифференциальных уравнений процесса адиабатического теплового взрыва газовых включений в жидкостях. С помощью теории устойчивости А. М. Ляпунова для решения полученной вариационной задачи найдены законы изменения времени действия ударной волны и скорости нарастания давления при минимуме энергии, затраченной на адиабатическое сжатие газового включения. В результате исследования установлено, что для обеспечения взрыва газового включения в жидкости с помощью ударной волны при минимуме сжатия этого включения целесообразно генерировать ударную волну со скоростью нарастания давления импульсного типа. Конкретный характер скорости нарастания давления определяется главным образом законом действующего на газовое включение давления во фронте ударной волны.
В работе рассматривается модель горения нелетучих конденсированных веществ со свободно расширяющейся зоной реакции в предположении термодинамического равновесия между исходным конденсированным веществом и газообразными продуктами в ней. Для этой модели приводится полная система уравнений горения, состоящая из уравнений сохранения массы, количества движения и энергии и уравнений состояния и кинетики превращения вещества. Из исследования систем вытекает, что существует нижний предел по давлению, ниже которого стационарное решение отсутствует. Выше по давлению имеются два решения: дозвуковое и сверхзвуковое. Показано, что сверхзвуковое решение не осуществляется. В пренебрежении «вязкостными» членами в уравнениях системы приближенное выражение для скорости горения получено аналитически. Однако показано, что наличие вязкости будет оказывать заметное влияние на горение быстрогорящих конденсированных веществ вследствие возрастания давления внутри фронта горения. Высказывается гипотеза о том, что появление пика скорости, наблюдаемого у ряда быстрогорящих веществ вблизи предела затухания, вызвано газодинамическими факторами: ростом давления внутри фронта горения и увеличением доли кинетической энергии продуктов горения.
При атмосферном давлении изучалась зависимость скорости горения (u) от диаметра заряда (d) для жидких метилнитрата (I) и нитрогликоля (II) и порошкообразных тетрила (III), гексогена (IV) и октогена (V) в цилиндрических кварцевых трубках, погруженных в воду. Для I и II и растет при увеличении it>d в соответствии с выводами теории горения газов Я. Б. Зельдовича. Скорость горения I в критических условиях в 1,5 раза ниже, чем в адиабатических (uoб). При горении I и II в стеклянных трубках на воздухе и уменьшается ори увеличении а. Величина 0,045 г/см2 · сек, обычно принимаемая в качестве uoб для II при атмосферном давлении и комнатной температуре, выше истинной величины uoб на 20—30%. III, IV, и V не обнаруживают сколько-нибудь заметного влияния а на и. По мнению авторов, это происходит потому, что по поверхности порошка под действием сил поверхностного натяжения интенсивно движется слой расплава, турбулизующий горение и приводящий к затуханию задолго до достижения теоретического значения критического диаметра.
Мищак М., Свидерский В.
Ключевые слова: распространение зоны горения, ИК-детектирование, VIS-детектирование, твердые горючие материалы, пирографит, термохромные вещества
Страницы: 62-67
Представлены оптические методы, использующие ИК- и видимый (VIS) диапазоны для исследования распространения зоны горения твердых горючих материалов, таких как пиротехнические составы, помещенные в пиролитические графитовые (пирографитовые) трубки и инициируемые с одного конца пучком CO<sub>2</sub>-лазера. Пирографитовая трубка используется в качестве теплового управляющего передатчика, который дает возможность детектировать перемещение зоны горения благодаря уникальной анизотропии теплопроводности пирографита, приводящей к низкой теплопроводности трубки вдоль ее оси и высокой теплопроводности вдоль ее радиуса. В первом методе тепловая (ИК) камера применялась для детектирования движения тепловой зоны, индуцируемой на внешней поверхности пирографитовой трубки зоной горения, распространяющейся внутри трубки. Во втором методе VIS-камера и термохромный слой, покрывающий наружную боковую поверхность пирографитовой трубки, используются для визуализации перемещения тепловой зоны, которое регистрируется в виде границы изменения цвета, перемещающейся вдоль термохромного слоя. Изменение цвета вызвано откликом термохромного вещества в слое на воздействие тепла, поступающего из горячей зоны. В качестве термохромного вещества использовались лейкокрасители или хиральные нематические жидкие кристаллы. Рассмотренные методы представляются перспективными, в частности, для непрерывного измерения скорости горения твердых горючих материалов, таких как ракетное топливо и пиротехнические соединения.
В.А. ТРОФИМОВ
Институт проблем комплексного освоения недр РАН, Крюковский тупик, 4, 111020, г. Москва, Россия
Ключевые слова: разрывное нарушение, краевая часть пласта, метод комплексных потенциалов, численные методы, метод граничных элементов, метод разрывных смещений, fracture, edge bed area, complex potential method, numerical methods, boundary element method, displacement discontinuity method
Страницы: 57-68 Подраздел: Геомеханика
Рассматривается напряженно-деформированное состояние краевой части пласта при приближении забоя к вертикальному разрывному нарушению. Показана возможность использования для этого полученного ранее аналитического решения для одиночного целика, симметрично расположенного в выработанном пространстве. Сравнение с численным решением дает приемлемую точность полученных результатов.
Получены данные о параметрах импульса рентгеновского излучения при импульсно-периодическом разряде наносекундной длительности в азоте. Показано, что при переходе от диффузного к коронному разряду длительность импульса рентгеновского излучения увеличивается. Проведено теоретическое моделирование нестационарного процесса развития коронного разряда атмосферного давления при подаче на промежуток короткого (наносекундного) импульса напряжения. Рассчитаны пространственно-временные распределения концентраций заряженных частиц и электрического потенциала в разрядном промежутке. Показано, что по окончании наносекундного импульса напряжения в промежутке формируется немонотонное распределение потенциала, причем электрическое поле сосредоточено в узкой области фронта волны ионизации.
П.Н. АНТОХИН1, В.Г. АРШИНОВА1, М.Ю. АРШИНОВ1, Б.Д. БЕЛАН1, С.Б. БЕЛАН1, Д.К. ДАВЫДОВ1, Г.А. ИВЛЕВ1, А.В. КОЗЛОВ1, P. NEDELEC2, J. PARIS3, Т.М. РАССКАЗЧИКОВА1, Д.Е. САВКИН1, Д.В. СИМОНЕНКОВ1, Т.К. СКЛЯДНЕВА1, Г.Н. ТОЛМАЧЕВ1, А.В. ФОФОНОВ1 1Институт оптики атмосферы им. В.Е. Зуева СО РАН, 634021, г. Томск, пл. Академика Зуева, 1, Россия apn@iao.ru 2Лаборатория аэрологии, 14, Avenue E. Belin, 31400, Toulouse, France 3Лаборатория исследования климата и окружающей среды, Unite mixte CEA-CNRS, Bat709, CEL’ Orne des Merisiers 91191 GIF SUR YVETTE, Paris, France
Ключевые слова: Арктика, атмосфера, аэрозоль, воздух, вертикальное распределение, газы, континентальный, крупномасштабный, пространственный
Страницы: 232-239 Подраздел: ОПТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ И БАЗЫ ДАННЫХ ОПТИЧЕСКОЙ ИНФОРМАЦИИ ОБ ОКРУЖАЮЩЕЙ СРЕДЕ
Приведена новая технология самолетного зондирования атмосферы. В сочетании с современным программным обеспечением она позволяет исследовать крупномасштабные особенности пространственного распределения состава воздуха. С помощью этой технологии исследованы крупномасштабные пространственные распределения аэрозоля, СО, СО2 и О3 над Арктическим побережьем и континентальными районами Сибири. Выявлены кардинальные различия в распределении аэрозоля, СО и СО2 над континентом и побережьем. Это обусловлено различием в мощности источников и стоков примесей в рассмотренных районах.
Была изучена зависимость температуры воспламенения, горения и потухания амилового спирта в резервуарах от расстояния h поверхности жидкости до края резервуара. Резервуарами служили кварцевые трубки с диаметром 22, 36, 56 и 80 мм. Установлено, что температура воспламенения ϑв возрастает при увеличении расстояния от жидкости до края резервуара, подчиняясь следующему приближенному соотношению: ϑв = ϑoв + ah0. При приближении к предельной глубине hпр температура воспламенения растет быстрее, чем это следует из написанного выше соотношения. Температура горения ϑг (температура на поверхности горящей жидкости) в узких трубках изменялась по сложному закону, в резервуарах с диаметром не меньшим 50 мм почти не менялась с увеличением h и только при приближении к hпр начинала падать. При h = hпр кривые ϑв (h) и ϑг (h) смыкались, ограничивая некоторую область. Если h < hпр, то температура θп, на поверхности воспламенившейся жидкости быстро возрастала с течением времени и достигала температуры горения. Опытные данные хорошо описывались формулой θ - ϑг/ϑв - ϑг = e-at. Гашение пламени жидкости достигалось путем перемешивания жидкости струей. Температура потухания ϑп определенная по этому методу, оказалась несколько ниже температуры воспламенения, но разница между ϑп и ϑв не превышала 10 °С.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
