Г. В. Коваленко, А. А. Кондратьев, Ю. И. Матвеенко, В. Н. Ногин, А. В. Петровцев
"Всероссийский научно-исследовательский институт технической физики им. Е. И. Забабахина, 456770 Снежинск"
Приведены результаты численного
моделирования образования магнитного
дипольного момента в результате
вытеснения геомагнитного поля Земли при
подземном камуфлетном взрыве.
Рассмотрены случаи химического и
ядерного взрывов мощностью 1 кт в
тротиловом эквиваленте. На основании
расчетных данных сделан вывод
возможности контроля за ядерными
испытаниями по результатам
электромагнитных измерений.
Приводятся результаты регистраций
импульсных микроволновых излучений
возвратного удара молниевых разрядов с
использованием радиометра на длине волны
8 мм с высоким временным разрешением.
Кратко описана методика регистрации
импульсных излучений в миллиметровом
диапазоне длин волн. Показано, что
сложная форма регистрируемых импульсов
обусловлена особенностями токовой
системы в пределах антенного пятна при
молниевом разряде в начальной стадии
возвратного удара.
Показано, что при проникании
высокоскоростного ударника в проводящую
преграду с поперечным магнитным полем в
области сдвигового деформирования
преграды на боковой поверхности ударника
возникают условия для значительного
усиления поля. В рамках плоской
одномерной задачи магнитной
гидродинамики рассмотрены особенности
процесса генерации поля в
деформирующейся со сдвигом проводящей
среде. Полученные результаты
свидетельствуют о том, что вдоль границы
каверны, образуемой ударником в преграде
с магнитным полем, должен формироваться
тонкий слой с очень высокой
интенсивностью поля (порядка 100 Тл).
Проанализирована возможность взрыва
этого слоя за счет действующего в нем
магнитного давления.
Показано, что при одинаковой подъемной
силе аэродинамическое качество тонкого
треугольного крыла значительно меньше,
чем качество бесконечно длинной косой
пластины. Эффектом скоса на конечном
крыле можно воспользоваться, исключая
возмущения от переднего конца крыла
введением "отвердевшей" поверхности тока
(клина) и увеличением длины крыла. Для
выбора оптимальных параметров
предлагается волнолет с тремя скачками
уплотнения. Острого клина можно
избежать, заменяя плоские скачки
уплотнения цилиндрической ударной волной
перед затупленным клином. В случае
непараллельных передней кромки клина и
ребра, от которого идет волна
разрежения, за ним можно получить
создающую подъемную силу пластину с
нулевым волновым сопротивлением. Система
регулярно пересекающихся скачков
уплотнения может быть применена для
конструирования крыла обратной
стреловидности.
В рамках одномерного приближения
исследованы волноводные и резонансные
свойства неоднородных проницаемых
одномерно-периодических структур,
состоящих из двух различных сред.
Определены полосы пропускания и
запирания. Получено дисперсионное
соотношение для всех волноводных мод.
Найдены явные выражения для низких
волноводных частот и соответствующих
фазовых скоростей волноводных мод для
моно- и полидисперсных сред. Исследовано
влияние полидисперсности размеров
неоднородностей на низкие частоты полосы
пропускания. Обнаружена полоса
пропускания в области низких частот.
Показано, что полидисперсность не влияет
на волноводные свойства среды при низких
частотах первой полосы пропускания.
Исследованы резонансные явления в
периодических средах и структурах.
Показано, что резонансные явления
возникают для неограниченного
дискретного множества частот, если для
них групповая скорость волноводной моды
равна нулю, в этом случае рост амплитуды
колебаний локализован в окрестности
источника (локализация резонанса).
Обнаружен синхрофазотронный резонанс,
когда бесконечная цепочка источников
колебаний имеет фазу колебаний
соответствующей бегущей волны из полосы
пропускания.
Рассмотрено гиперзвуковое течение
вязкого газа в ударном слое около острых
конусов. Рассчитанные на основе
уравнений полного вязкого ударного слоя
профили плотности и скорости, наклоны
ударной волны, давление и тепловые
потоки сравниваются с известными
экспериментальными и теоретическими
данными.
Р. Г. Шарафутдинов, С. Я. Хмель, А. Е. Зарвин*, Н. Г. Коробейщиков*, В. Ж. Мадирбаев*
"Институт теплофизики им.С. С. Кутателадзе СО РАН, 630090 Новосибирск *Новосибирский государственный университет, 630090 Новосибирск"
Выполнено масс-спектрометрическое
исследование процесса конденсации
чистого Ar и смеси 5% SiH4 +
95% Ar в сверхзвуковой импульсной
свободной струе в широком интервале
давлений торможения. Установлено, что
малая добавка моносилана в аргоне
приводит к тому, что конденсация в смеси
начинается при меньших давлениях
торможения, чем в чистом аргоне, при
высоких давлениях торможения в потоке
образуются смешанные аргон-силановые
комплексы. Определена последовательность
стадий формирования кластеров в смеси.
Получены асимптотические формулы,
описывающие поведение коротковолновых
возмущений поверхности цилиндрической
струи вязкой жидкости, радиус которой
уменьшается с течением времени. Изучено
влияние значений чисел Рейнольдса,
Вебера и начального значения волнового
числа на затухание таких возмущений.
Рассмотрена стационарная задача о
конвекции жидкости в слое в модели
микроконвекции, предложенной В. В.
Пухначевым. Построены профили скорости
для различных классов граничных условий.
Проведено сравнение решений данной
задачи и классической на основе модели
Обербека—Буссинеска.
На основе решения газокинетических
уравнений вычисляются диффузионная сила
и скорость диффузиофореза сферической
частицы в бинарной смеси газов.
Рассмотрены две схемы диффузиофореза:
диффузия при постоянном давлении и
диффузия одного компонента смеси через
неподвижный другой. Задача решается
интегрально-моментным методом при
произвольных числах Кнудсена.
Предполагается диффузное рассеяние
молекул газа на поверхности частицы.
Рассмотрены две известные модели
бинарной смеси газов: лоренцева и
рэлеевская. Анализируются зависимости
силы и скорости диффузиофореза от числа
Кнудсена и других определяющих
параметров. Проведено сравнение
полученных результатов с известными
экспериментальными данными.
Наш сайт использует куки. Продолжая им пользоваться, вы соглашаетесь на обработку персональных данных в соответствии с политикой конфиденциальности. Подробнее
